Bi0.5Na0.5TiO3–Bi0.5K0.5TiO3-LaAlO3陶瓷的制备及性能研究文献综述
2020-06-26 07:06
1研究背景 1.1铁电材料 在一些电介质晶体中,晶胞的结构使正负电荷中心不重合而出现电偶极矩,产生不等于零的电极化强度,使晶体具有自发极化,且电偶极矩方向可以因外电场而改变,呈现出类似于铁磁体的特点,晶体的这种性质叫铁电性。
一般情况下,一个铁电材料的自发极化的极化方向不是单一的,而是形成几个不同极化方向的区域,我们将具有相同极化方向的一块区域叫做铁电畴。
两个不同的铁电畴之间的界壁叫做畴壁。
在电场为零的情况下,这些铁电畴无序排布,不会产生净极化强度。
但是施加一个电场后,相同方向的畴就会发生扩张,不同方向的畴就会收缩,从而产生净极化强度。
图1铁电材料的电滞回线、畴转变和电致应变曲线 如图1所示Ps为无电场时每个单畴的自发极化强度;Pr为剩余极化强度;Ec为矫顽场强。
当外加电场开始作用于未极化的样品时,其极化强度按曲线OABC增加。
但是,当使电场强度下降并回到零时,在样品上会产生剩余极化强度Pr。
欲使剩余极化强度Pr减少到零,就必须在相反的方向上施加矫顽电场Ec。
而增加反方向上的电场又会引起反方向的极化,于是形成了如图所示的整个电滞回线。
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